(от Гидро... и Динамика)
раздел гидромеханики (См.
Гидромеханика), в котором изучаются движение несжимаемых жидкостей и взаимодействие их с твёрдыми телами. Методами Г. можно исследовать также движение газов, если скорость этого движения значительно меньше скорости звука в рассматриваемом газе. При скорости движения газа, близкой к скорости звука или превышающей её, начинает играть заметную роль сжимаемость газа и методы Г. уже неприменимы. Такое движение газа исследуется в газовой динамике (См.
Газовая динамика).
При решении той или иной задачи в Г. применяют основные законы и методы механики и, учитывая общие свойства жидкостей, получают решение, позволяющее определить скорость, давление и касательную напряжения (См.
Напряжение) в любой точке занятого жидкостью пространства. Это даёт возможность рассчитать, в частности, и силы взаимодействия между жидкостью и твёрдым телом. Главными свойствами жидкости, с точки зрения Г., являются её лёгкая подвижность, или текучесть, выражающаяся в малом сопротивлении жидкости деформациям
Сдвига, и сплошность (в Г. жидкость считается непрерывной однородной средой); кроме того, в Г. принимается, что жидкости не сопротивляются растяжению.
Основные уравнения Г. получаются путём применения общих законов физики к элементарной массе, выделенной в жидкости, с последующим переходом к пределу при стремлении к нулю объёма, занимаемого этой массой. Одно из уравнений, называемое
Неразрывности уравнением, получается путём применения к элементу, выделенному в жидкости, закона сохранения массы: другое уравнение (или в проекциях на оси координат - три уравнения) получается в результате применения к элементу жидкости закона о количестве движения (См.
Количество движения), согласно которому изменение количества движения элемента должно совпадать по величине и направлению с импульсом силы, приложенной к нему. Решение общих уравнений Г. исключительно сложно и может быть доведено до конца не всегда, а только в небольшом числе частных случаев. Поэтому приходится упрощать задачи путём отбрасывания в уравнениях членов, которые в данных условиях имеют менее существенные значение для определения характера течения. Например, в ряде случаев можно с достаточной для практики точностью описать реально наблюдаемое течение, пренебрегая вязкостью жидкости; т. о., приходят к теории идеальной жидкости, которую можно применять для решения многих гидродинамических задач. В случае движения жидкостей с весьма большой вязкостью (густые масла и т.п.) величина скорости течения изменяется незначительно и можно пренебречь ускорением. Это приводит к др. приближённому решению задач Г.
В Г. идеальной жидкости особенно важное значение имеет
Бернулли уравнение, согласно которому вдоль струйки жидкости имеет место следующее соотношение между давлением
р, скоростью
v течения жидкости (с плотностью
ρ) и высотой
z над плоскостью отсчёта
p + 1/2ρv2 + ρgz = const. (
g - ускорение свободного падения). Это уравнение является основным в гидравлике (См.
Гидравлика).
Анализ уравнений движения вязкой жидкости показал, что для геометрически и механически подобных течений (см.
Подобия теория) величина
ρvl/μ= Re должна быть постоянной (
l - характерный для задачи линейный размер, например радиус обтекаемого тела или сечения трубы и т.п.,
ρ,
v и
μ - соответственно плотность, скорость, коэффициент вязкости жидкости). Эта величина называется
Рейнольдса числом и определяет режим движения вязкой жидкости: при малых значениях
Re (для трубопроводов при
Re = vcpd/ν ≤ 2300, где
d - диаметр трубопровода,
ν = μ/ρ) имеет место слоистое, или
Ламинарное течение, при больших значениях
Re струйки размываются и в жидкости происходит хаотическое перемешивание отдельных масс; это т. н.
Турбулентное течение.
Решение основных уравнений Г. вязкой жидкости оказалось возможным найти только для крайних случаев - для
Re очень малых, что соответствует (при обычных размерах) большой вязкости, и для
Re очень больших, что соответствует течениям жидкостей с малой вязкостью. В ряде технических вопросов особо важны задачи о течениях жидкостей с малой вязкостью (вода, воздух). В этом случае уравнения Г. можно значительно упростить, выделив слой жидкости, непосредственно прилегающий к поверхности обтекаемого тела, в котором вязкостью пренебречь нельзя; этот слой называется пограничным слоем (См.
Пограничный слой). За пределами пограничного слоя жидкость может рассматриваться как идеальная. Для характеристики движений жидкости, в которых основную роль играет сила тяжести (например, волны, образующиеся на поверхности воды при ветре, прохождении корабля и т.д.), в Г. вводится др. безразмерная величина
v2/gl = Fr, называемая числом Фруда.
Практические применения Г. чрезвычайно разнообразны. Г. пользуются при проектировании кораблей и самолётов, расчёте трубопроводов, насосов, гидротурбин и водосливных плотин, при исследовании морских течений и речных наносов, изучении фильтрации грунтовых вод и нефти в подземных месторождениях и т.п. Об истории Г. см. в ст.
Гидроаэромеханика.
Лит.: Прандтль Л.. Гидроаэромеханика, пер. с нем., М., 1949.